电容充电相当于短路，那电容后面的电路上还会有电流吗？有的话哪来的？
首先，我们得澄清一个概念：电容充电并不是真正的短路。短路是指电流在两个电势差极小的点之间直接连通，导致电流可以无限大（在理想情况下）。而电容充电，电流之所以能流过，是因为电容内部的介质隔离了两个极板，电流实际上是在通过电源对极板上的电荷进行“输送”。
想象一下给一个水桶（电容）注水（电荷）。水泵（电源）提供压力，通过一个管道（导线）将水送到水桶里。刚开始的时候，水桶是空的，水的流速（电流）最大，就像水泵在全力工作。随着水桶里的水位（电荷量）越来越高，水对桶壁产生的压力（电压）也会增大，这个压力会反过来抵制水泵的注入，使得水的流速（电流）逐渐减小。
那么，当电容充电时，电容后面的电路上还会不会有电流呢？这取决于我们说的“电容后面”是指哪里，以及这个电路的连接方式。
我们来分几种情况讨论：
1. 如果“电容后面”是指与电容串联的电路，并且电容正在被充电：
是的，会有电流，而且是同一个电流。 电容串联在电路中时，流过电容的电流就是通过它的电流。这个电流由电源提供，并由电路的总阻抗（包括电容的等效串联电阻ESR、导线电阻等）决定。
电流的来源是电源。 电源提供电能，驱动电子在电路中移动。在充电过程中，电子被从电源的一极推向电容的一个极板，同时从电容的另一个极板被“抽走”并流向电源的另一极。虽然电容内部的介质阻止了电子直接穿过，但电流的流动是沿着整个串联回路发生的。你可以理解为，电流是在“填充”电容的两个极板，一个极板堆积负电荷，另一个极板失去电子（带有正电荷）。这种电荷的积累过程就是电流在回路中持续流动的结果。
电流的大小会随时间变化。 在充电初期，电容上的电压很低，对电流的“阻碍”作用很小，电流最大。随着电容上的电压升高，它会产生一个反向电动势，与电源电压对抗，使得流过电路的电流逐渐减小。当电容被充满后，电容上的电压等于电源电压，此时理论上流过电容的电流会趋于零（理想电容）。
2. 如果“电容后面”是指与电容并联的另一条支路：
这要看并联支路是什么元件，以及是否构成完整的回路。
如果并联支路是一个独立的负载（比如一个电阻）： 那么电容充电时，它会分担一部分电源电流。电源提供的总电流会分成两部分：一部分流向电容（充电电流），另一部分流向并联的负载。这条并联支路上的电流来源也是电源，但它的电流大小会受到电容充电状态的影响。
例如，在一个简单的串联RLC电路中，如果电容是和某个电阻并联，那么在电容充电过程中，电源会向总的支路供电，一部分电流进入电容充电，另一部分电流则直接流过并联的电阻。
如果并联支路没有形成回路，或者与电容的充电过程没有电的联系（例如，只是物理上靠近）： 那么电容充电本身不会对它产生电流。电流的产生总是需要有电势差和完整的导电通路。
“相当于短路”这个说法，更准确地说是描述了电容在充电初期的一个特性：
低阻抗特性： 当电容开始充电时，由于其两端的电压接近零，根据电容的充放电公式 `I = C dV/dt`（电流等于电容值乘以电压的变化率），只要 `dV/dt` 是一个相对较大的值（比如刚接通电源时），流过电容的电流就会很大。在某些情况下，这个电流确实可能大到接近电路中其他元件（如电阻）的短路电流。
并非真正的短路： 关键在于电容的阻抗（容抗）与频率和电容值有关，即 `Xc = 1 / (2 pi f C)`。在直流充电过程中，频率为零，理论容抗无穷大，但我们讨论的是动态充电过程，电压在变化，这涉及到瞬态响应。即使在充电初期，电容也并非没有阻抗，它只是在“表现”出对直流电的“低阻碍”特性，允许大的瞬态电流通过，直到极板上的电荷积累到一定程度。
更细致地理解电流的来源：
电流本质上是电荷的定向移动。在电容充电时，这个电荷的移动发生在整个导电回路中。
1. 电源的作用： 电源就像一个电荷泵，它在一个电位低的地方（负极）“收集”电子，然后通过其内部机制，将电子“推”到一个电位高的地方（正极），这个过程需要能量。
2. 导线的作用： 导线提供了电子移动的通道。电子在导线中从电源正极流向电容的一个极板，同时从电容的另一个极板被“抽走”，流向电源的负极。
3. 电容极板的作用： 电容的两个极板是金属导体，它们可以储存电荷。当电子到达一个极板时，它们就会堆积在那里（形成负电荷）。由于介质的绝缘性，这些电子无法直接穿过到另一个极板。然而，电容极板上的负电荷会通过静电感应作用，在另一个极板的内表面吸引等量的正电荷（失去电子）。这种极板上电荷的积累，正是电容“储存”电能的表现。
所以，即使电容内部被介质隔开，电流依然能沿着整个电路回路持续流动，直到电容被充满。这个电流的流动，就是电荷在回路中搬运和在电容极板上积累的过程。
总结一下：
当电容充电时，如果“电容后面”是指与电容串联的电路部分，那么这部分电路中的电流就是充电电流，它来源于电源，并且其大小会随着电容充电而变化。 如果“电容后面”是指并联的独立负载，那么这个负载上也会有电流，其大小取决于电源和电路结构，而充电中的电容会影响总的电流分配。
电容充电初期“相当于短路”的说法，是强调其瞬间导通大电流的能力，但它绝非真正意义上的短路，因为这是一个动态过程，电流会逐渐减小直至趋于零（对直流而言）。电流的来源始终是驱动电荷移动的电源。
网友意见
如果您把电容抽象成一个 DUT， 电容的“视在电阻”是动态的， 变化最明显的时间段是充电开始到 3～5 个“人为划分”的“充电周期”。
并不能简单地说 “电容充电相当于短路”， 而是要加上时间限制的修饰语，“ 充电开始的瞬间电容相当于短路”。这就比较确切了。
您可以用一个免费的电路仿真软体来观察 RC 电路的行为。
这个免费的软体/软件叫 LTspice .
"Device Under Test" and is pronounced "D-U-T." A DUT is a product or component that is undergoing testing.
如图， 1 欧的电阻， 串联一个 1 毫法也就是 1000 微法的电容。
头30 毫秒就是题主关心的， “电容后面的电路上还会有电流吗”，的关键时间段。
当然， 您也可以用自带 MATH 和 存储功能的示波器来实现这个仿真。截取通电过程头 10 毫秒的波形来帮助自己理解。 但是， 那就投资巨大了。 本来免费的学习过程变成要花费 1000 多人民币了。
如果您把电容抽象成一个 DUT， 电容的“视在电阻”是动态的。
头 1 毫秒， 这个“视在电阻”从 0 欧上升到了 1.7 欧左右。
如果您把电容抽象成一个 DUT， 电容的“视在电阻”是动态的。
到了 2pi 毫秒， 这个“视在电阻”从 0 上升到了 529 欧左右。
俺觉得这是一个十分直观的演示。
总结一下， 1 欧的电阻， 串联一个 1 毫法也就是 1000 微法的电容，
在头一毫秒， “视在电阻”从 0 增加（指数式地 EXPONETIALLY）到大约 2 欧；
在 2pi 毫秒， “视在电阻” 增加到大约 530 欧；
在 10pi 毫秒，“视在电阻”增加到约 300 G欧, 已经可以视为接近开路了（断开）。
这就是您应该看到的大画面。
电容的“视在电阻”是动态的, 用数学家或者搞数学的人的话来说就是：“电容的视在电阻是时间的函数”。
具体的细节以及公式和运算等， 请参考教科书。
这个电路的模型在这里， 如果您希望自己仿真的话：
Version 4 SHEET 1 880 680 WIRE 160 48 48 48 WIRE 304 48 224 48 WIRE 48 112 48 48 WIRE 304 112 304 48 FLAG 48 192 0 FLAG 304 192 0 SYMBOL voltage 48 96 R0 WINDOW 123 0 0 Left 0 WINDOW 39 0 0 Left 0 SYMATTR InstName V1 SYMATTR Value 1 SYMBOL cap 160 64 R270 WINDOW 0 32 32 VTop 2 WINDOW 3 0 32 VBottom 2 SYMATTR InstName C1 SYMATTR Value 1m SYMBOL res 288 96 R0 SYMATTR InstName R1 SYMATTR Value 1 TEXT 286 16 Left 2 !.tran 0 0.0063 0 1e-7 startup
*** 备注： 这本书俺去年推荐的时候才 7块钱人民币， 现在涨价了
有的话哪来的？
那当然是从电源来的。
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俺知乎阅读总量只有 0.6亿 没跨出一小步 (n<1亿)。盐值低迷（半年了还900+），草地匍匐50000米单膝跪求大家关注，希望借此长点盐值。
“老麦， 大家都说你是笑话、论坛孤儿和神棍。”
“没错。 只有百万分之0.5的读者赞同俺的观点。”
电容的“视在电阻”是动态的, 用数学家或者搞数学的人的话来说就是：“电容的视在电阻是时间的函数”。
不用谢！
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