为什么原子光谱线具有宽度？

你这个问题提得非常有趣，也触及到了物理学中一个很基础但又很深刻的领域——原子光谱的宽度问题。我们通常在教科书上看到的原子光谱图，那些“线”实际上并不是无限细的，它们都有一定的宽度。这背后隐藏着几种重要的物理效应，它们共同作用，使得我们观察到的光谱线呈现出“模糊”而非“尖锐”的样子。我这就给你详细捋一捋。

要理解光谱线为什么有宽度，我们得先从原子“发光”的基本原理说起。原子之所以会发光，是因为它的电子在不同的能量状态之间跃迁。当一个电子从较高的能级（能量大）跃迁到较低的能级（能量小）时，它就会释放出一个光子，这个光子的能量就等于这两个能级之间的能量差。光子的能量决定了它的频率（或者说波长），也就是我们看到的特定颜色的光。

理想情况下，我们期望这个能量差是精确的，这样释放出的光子能量就应该非常单一，对应一条无限细的谱线。然而，现实世界可不是那么“理想”。有几个关键因素在捣鬼：

1. 能量守恒的“不确定性”——海森堡不确定性原理 (Heisenberg Uncertainty Principle)

这是最根本的原因之一。我们知道，一个原子的一个电子在某个特定的能级上，它的能量值并不是完全固定的，而是存在一个“寿命”的概念。一个电子在某个激发态停留的时间越短，它的能量就越不确定，这正是海森堡不确定性原理在能量上的体现：

$Delta E Delta t ge frac{hbar}{2}$

这里，$Delta E$ 是能量的不确定度（也就是谱线的宽度），$Delta t$ 是电子在激发态停留的时间。这意味着，如果一个激发态的寿命 $Delta t$ 很短（比如几个纳秒甚至更短），那么它对应的能量 $Delta E$ 就会越大，谱线自然就会越宽。

那么，为什么电子在激发态的寿命是有限的呢？

因为电子倾向于回到更稳定的低能级。一旦电子被激发到高能级，它总会想办法释放能量回到低能级。这个回到低能级释放光子的过程本身就需要一定的时间，但并不是无限长。当电子在一个激发态“悬浮”的时间有限时，它所携带的能量也就有了“不确定性”。

你可以这样想：你抛出一个球，如果它在空中停留的时间很短，你很难精确地测量出它的瞬时速度。同样，一个电子在某个能级上的“停留”时间越短，它的能量就越不确定，这个不确定性就体现在了它发出的光子的能量上，从而导致了谱线的宽度。

2. 能量的“自然衰减”——自发辐射宽度 (Spontaneous Emission Width)

电子从高能级回到低能级，这个过程很多时候是通过自发辐射（spontaneous emission）实现的。当电子处在一个激发态时，它并不是“固定”在那里，而是有一定几率自发地跃迁到低能级并发出一个光子。这个“一定几率”就决定了它在激发态的平均停留时间。

这个自发辐射的寿命通常是很短的，但它确实是有限的。这种由激发态寿命有限直接导致的谱线宽度，我们称之为“自然宽度”或“自发辐射宽度”。这种宽度通常非常小，大约在 $10^{3} ext{ cm}^{1}$ 的量级，在可见光范围内对应着非常非常窄的宽度，很多时候需要高精度的设备才能测量出来。

3. 原子自身的“运动”——多普勒效应 (Doppler Effect)

除了上面那个微观的、内在的因素外，我们看到的原子还不是静止不动的。即使在一个容器里，原子也在不断地做着热运动，以各种速度随机地朝各个方向运动。

当一个原子朝向我们运动时，它发出的光子的频率会比它静止时发出的频率高（波长变短），这就像救护车的警笛朝你驶来时声音变尖一样，这是红移（redshift）的反面，叫做蓝移（blueshift）。反之，如果原子远离我们运动，它发出的光子的频率就会变低（波长变长），这叫做红移。

由于原子在热运动时，朝向观察者的速度是随机且服从一定分布的（通常是麦克斯韦玻尔兹曼分布），这就导致了发出的光子的频率也会有一个分布。有些原子朝向你，有些背离你，有些侧着运动。这些不同的相对速度会使本来单一频率的光子，在观察者看来变成了一个频率范围，从而导致了谱线的展宽。

这种由原子热运动引起的谱线展宽，我们称之为“多普勒展宽” (Doppler Broadening)。多普勒展宽的大小与温度密切相关。温度越高，原子的运动速度越快，多普勒展宽就越大。在气体中，这个效应通常比自然宽度要显著得多，尤其是在较高温度下。

4. “同伴”的干扰——碰撞展宽 (Collisional Broadening)

在气态原子中，原子之间并不是孤立存在的，它们会不断地发生碰撞。当两个原子发生碰撞时，它们各自的能量状态都可能受到影响，甚至可能发生能量的转移。

碰撞会“打断”原子在激发态的停留过程，强制它们跃迁到低能级，或者改变它们跃迁到低能级的时机和能量。每一次碰撞都可能导致原子发出的光子能量发生微小的变化。如果碰撞频繁发生，那么在两次碰撞之间，原子在特定激发态的“相干性”就会被破坏。

这种由原子间碰撞引起的谱线展宽，我们称之为“碰撞展宽”或“压力展宽” (Pressure Broadening / Collisional Broadening)。它与气体的密度或压力成正比。密度越高、压力越大，碰撞就越频繁，谱线展宽也就越显著。

除了原子间的碰撞，原子与容器壁的碰撞（在低压气体中）以及与自由电子的碰撞（在等离子体中）也会引起类似的展宽效应。

5. 其他效应（在特定情况下更重要）

斯塔克效应 (Stark Effect) / 塞曼效应 (Zeeman Effect)：如果在观察原子光谱时，存在外加电场或磁场，这些场会与原子中的电子相互作用，导致原子的能级发生劈裂或移动。如果这些外加场不是均匀的，或者原子本身所处的环境导致场不均匀，也会引起谱线的展宽。例如，在某些等离子体诊断中，电场引起的斯塔克展宽是需要考虑的重要因素。

自吸收 (Selfabsorption)：在一个密度较高的气体中，由原子发出的光子可能会被同一个气体中的其他处于基态的原子吸收，然后再以光子的形式发射出去。这个过程会使得原本位于光谱线中心的光子能量被吸收，而那些能量稍有偏差的光子（由于多普勒效应等）被散射出去，导致在光谱线的中心出现一个吸收“陷”或者使得光谱线看起来更宽（尤其是强度分布会发生变化）。

总结一下，原子光谱线的宽度不是因为原子发光过程本身就“不精确”，而是多种真实存在的物理效应的综合表现：

内在的量子限制：海森堡不确定性原理，决定了激发态寿命的有限性，这是最根本的“自然宽度”。
宏观的运动学：原子的热运动导致了多普勒展宽，这是最常见的展宽效应之一，与温度成正比。
相互作用的干扰：原子间的碰撞导致了碰撞展宽，与密度/压力成正比。
外部环境影响：外加电磁场等也可能引起展宽。

这些效应的大小和相对重要性取决于具体的原子、所处的环境（温度、压力、是否存在外场等）。在分析原子光谱时，理解这些展宽机制对于准确地提取原子的物理参数（如温度、密度、跃迁概率等）至关重要。所以，那“一条线”背后，隐藏着这么多有趣的物理故事呢！

网友意见

先上结论：只有「真空中的球型鸡」这种理想模型，谱线才是没有宽度的 函数。

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下面是对谱线致宽（line broadening）的长篇介绍，长文多图预警。
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实际情况下，谱线肯定有宽度，而且有多种致宽的形式，每一种形式背后的物理机理都不一样。研究谱线的致宽，反过来也能告诉我们体系本身的性质和所处的物理环境。所以，研究谱线致宽是一件非常有意义的事情。

谱线致宽是高级光谱学课程的必修内容，通常占用一整个章节。这里我尝试把主要的内容做一个系统梳理。不过，这里还是只讨论连续光源的情况吧，因为脉冲光源更加复杂。

【1】仪器实际测到的谱线轮廓（line profile），是谱线自身轮廓、光源轮廓和接收器响应曲线三者的卷积。

谱线轮廓就是谱线强度对谱线频率的函数，通常记作 （好像也有写作 的）。通常我们会把这个函数归一化，乘上理论上没有宽度的谱线强度，就是最后的谱线形状。

（卷积示意图，来自https://commons.wikimedia.org/wiki/File:Convolution_Animation_(Gaussian).gif）

【2】谱线轮廓，是均匀致宽（homogeneous broadening）和非均匀致宽（inhomogeneous broadening）的卷积

在谈论具体的致宽机制之前，还需要介绍一对概念，就是均匀致宽和非均匀致宽。这一对概念，对应两类致宽的机制。和【1】类似的，谱线自身的轮廓，是这两类致宽的卷积。

（图片来自 6.2: Experimental Probes of Electronic Structure)

这里就涉及到 ensemble 的概念。单个粒子（原子/分子）是无所谓均匀、非均匀的。但是我们做实验，去测光谱，绝大多数情况下（尽管现在也有单分子荧光技术，这个另说），测到的都是一群粒子的行为，是一个 ensemble。

均匀致宽说的是，这一群粒子里面，每一个粒子的谱线轮廓都一模一样。均匀致宽中的致宽机制，不区分体系是一群粒子，还是单个粒子。你可以理解为，一群粒子的光谱，只不过是单个粒子的光谱，强了很多很多倍。

非均匀致宽就不同了。它说的是，这一群粒子里面，每一个粒子所处的局部物理环境都不一样，故每个粒子的谱线频率中心位置都有细微的差别。这一群粒子的光谱，是这一个个按概率分布有细微差别的单个粒子光谱叠加起来的。这个概率分布的宽度，是造成非均匀致宽的原因。

为什么要区分均匀致宽和非均匀致宽呢？在下文你们就可以看到。因为非均匀致宽是由于处于不同局部物理环境的粒子的概率分布造成的，所以在不改变粒子的性质和全局物理环境的情况下，通过一定的技术手段，我们能够突破它造成的极限。而对于均匀致宽，它对每个粒子的效果都是一样的，所以我们没有办法消除，除非我们改变粒子的性质或物理环境。

【3】自然致宽（natural broadening）

自然致宽是问题下大部分其他回答提到的致宽类型。自然致宽来自于不确定性原理，即激发态只具有有限的寿命。具体数学 @吃吃 的回答「吃吃：为什么原子光谱线具有宽度？」有介绍，我自己以前的一篇回答「Luyao Zou：能量-时间的不确定关系如何导出光谱自然展宽？」也有详细介绍。

自然致宽的谱线轮廓是

是「洛伦兹函数」。

自然致宽是谱线宽度的极限。它显然是均匀致宽。并且，由于它根植于不确定性原理，没有任何办法突破。自然致宽是粒子的本质属性。

粒子激发态的自然寿命由什么决定呢？如果是正常的激发态，它的寿命是自发辐射的爱因斯坦 A 常数的倒数。如果是会解离的激发态（predissociation），它的寿命取决于解离过程的速率。

【4】多普勒致宽（Doppler broadening）

多普勒变宽是由粒子和光源、观测者的相对运动产生的。

我们知道，两个物体作相对运动，会产生多普勒效应。我们平时听到鸣笛开过的汽车，向我们开来时笛声音调高，驶过之后音调变低，就是多普勒效应。天文学上测量天体的运动，向着地球运动是蓝移，远离地球是红移，也是多普勒效应。

粒子也一样。在气体状态下，粒子无时无刻不在做热运动。热平衡状态下，粒子的热运动速率由麦克斯韦—玻尔兹曼分布给出：

（图片来自 https://commons.wikimedia.org/wiki/File:MaxwellBoltzmann-en.svg)

结合多普勒公式（注意频率是希腊字母 ，速度是拉丁字母 ，别搞错了）

我们就可以得出多普勒致宽的谱线轮廓，是

其中 是谱线的中心频率， 则是实际频率 对应的粒子分布概率，也当然正比于谱线强度。可见，多普勒致宽的谱线轮廓是「高斯函数」。

因为多普勒致宽的来源是粒子的运动速度分布，对单个粒子来说，每个粒子的速度都不一样，产生的频率变化也就不一样。因此，多普勒致宽是「非均匀致宽」。

【5】压力致宽（pressure broadening）

压力致宽来源于粒子和环境中其他粒子的相互作用。它里面还可以分为两种情况，一种叫碰撞致宽（impact broadening 或 collisional broadening），另一种叫亚稳态致宽（Quasistatic broadening）。

碰撞致宽是怎么回事呢？它其实是「自然致宽」的变种。自然致宽来自于孤立的粒子激发态自身的天然寿命，这个命中注定，改变不了。但是如果环境中有其他粒子存在，不断来和它碰撞，你想啊，本来就在激发态的，干柴烈火，一下子就释放洪荒之力了。因此，和周围粒子的碰撞会导致激发态寿命变短。寿命越短，谱线越宽，这是上文解释的傅里叶变换关系。

那么，在碰撞下，激发态寿命会变短到多少呢？会变短到发生两次碰撞的平均间隔时间。这就涉及到气体的「平均自由程（mean free path）」， 。平均自由程的意思就是，气体粒子刚碰撞完，在遇到下一次碰撞之前，平均能够自由走过的路程。平均自由程的系数推导比较复杂，这里不展开说，告诉大家结论是

其中 是著名的玻尔兹曼因子（的倒数）， 是碰撞截面， 是气体的压强。

从平均自由程到激发态寿命，我们得做换算：路程除以速率，就是寿命。速率是多少呢？我们需要用到【4】中的玻尔兹曼分布，求出分子的平均速率：

所以在碰撞致宽下粒子的寿命变为

把这个平均寿命 代入【3】自然致宽的谱线式子里，就是碰撞致宽的谱线轮廓了。它的谱线轮廓，当然也是「洛伦兹函数」。碰撞致宽和气压、温度以及气体种类（影响碰撞截面）都有关。

因为碰撞致宽改变的是粒子的寿命，所以它是「均匀致宽」。

亚稳态致宽出现在另一种极端情况下：周围粒子碰撞的时间间隔远长于粒子自身的寿命。所以，粒子在其自身的自然寿命期间，可以认为是处在一个「亚稳态」。但是，周围粒子的长程作用力，比如说离子的电场，或者范德华力，会影响粒子的能级，导致能级移动。那能级移动了，谱线的频率也跟着发生微小的移动，就导致变宽。亚稳态致宽基本只和气压有关。

亚稳态致宽改变的是粒子所处的局部环境，所以它也是「均匀致宽」。

【7】功率致宽（power broadening）

从名字就可以看出，功率致宽是相当有「力量」的一种致宽：它是光源具有变态的强功率时，粒子产生的响应。功率致宽的机理比较复杂，要区分光源是连续光源还是脉冲光源。

对于连续光源照射的稳态跃迁来说，如果跃迁的角频率为 ，而照射粒子的光源角频率为 ，即使 ，光源实际上仍然能够引发跃迁；这有别于中学教科书中所称跃迁只吸收相对应频率的光。因为激发粒子的跃迁，其实就是粒子和光场之间的一个共振（resonance）。通过解两个能级的含时薛定谔方程，会得到一个跃迁概率幅的公式，为

这里的 叫做「失谐（detuning）」，可以看到如果失谐为 0，跃迁处在共振状态，谱线强度是最强的。但是即使失谐不为零，只要这个值比较小，也能引发一点点跃迁的概率。那么，我们就知道了，如果光源的功率 I 变态地强，那即使光源的失谐比较大，也能够有足够的概率去泵浦这个跃迁——这就造成了功率致宽。

对于脉冲光源，当脉冲比跃迁的弛豫（relaxation）速率还要短的时候，事情就比较复杂了。这时候，单纯用稳态速率方程的方式无法处理这种情况，而需要引入密度矩阵的方法。具体处理参见

N. V. Vitanov et al., Power broadening revisited: theory and experiment, Optics Comm. 199, 117 (2001).

光源对所有粒子的影响都是一样的，所以功率致宽也是「均匀致宽」。

【8】Voigt Lineshape

【3】-【7】说了几种常见的致宽机理。可以看到，均匀致宽产生的都是洛伦兹线形，而非均匀致宽产生的都是高斯线性。实际的谱线轮廓是所有致宽线形的卷积，这个函数没有单一的解析方程式，只能写成卷积的形式。但是人们给它起了个名字，叫 Voigt 线形：

（图片来自https://commons.wikimedia.org/wiki/File:VoigtPDF.svg）

【9】控制谱线宽度

光谱学的一个方向（我自己的方向）是精确的测量谱线的频率，然后通过光谱信息来还原粒子的能级。那么，谱线频率测得越准越好，而这个精度就受制于谱线的宽度。抑制光谱致宽，才能获得更精确的实验数据。

自然致宽是本质属性，属于命，没法弄；而且对稳定的激发态来说，自然致宽通常都比较小，不是主要致宽因素。

多普勒致宽正比于 ，所以降温可以减小致宽。但有个根号，所以效果并不好：即使从室温 300 K 降到液氮温度 77 K，也就能减小一半。但是把整个仪器用液氮持续冷却，成本还挺高的。下图是正在用液氮冷却的空心阴极管（这个实验并不是用液氮来控制展宽，而是因为制备等离子体的需要，而且还要冷却电极，防止大电流下被烧坏）

Wehres N et al., J. Mol. Spectrosc. , 306, 1-5 (2014).

两张图片均为本人拍摄，谢绝转载

压力致宽正比于 ，所以降低气压可以显著控制压力致宽。抽真空比降温容易多了，抽到高真空（1 mTorr 即百万分之一个大气压以下）并不是什么困难的事情，一个扩散泵系统就可以搞定了。高真空最大的问题在于粒子数就很少，那谱线的实际强度会比较弱，对光学系统有比较高的要求。好在，我们有多种方式来增强吸收/发射，比如可以把反应室做得很长，再用镜子和光学腔增长有效的光路长度。Frank De Lucia 用 5 面镜子搭了一个变态的等效 40 米长的光学腔，每条臂长达近 10 米，占了整整一间屋子。Douglas T. Petkie et al., A fast scan submillimeter spectroscopic technique, Review of Scientific Instruments, 68, 1675 (1997)

功率致宽的话，你别用那么强的光源就行了嘛！

多普勒致宽是非均匀致宽，那我们有没有办法突破分子热运动的限制呢？有的，这就是非常神奇的 Lamb Dip 技术。这个技术的前身是激光器中的 hole burning 现象，理论由 W. E. Lamb 在 1964 年提出，本来也是饱和光谱学（saturation spectroscopy）中的现象。

W. R. Bennett, Jr., Hole Burning Effects in a He-Ne Optical Maser, Physical Review, 126, 580 (1962).

W. E. Lamb, Jr., Theory of an Optical Maser, Physical Review, 134, A1429 (1964).

Paul H. Lee and Michael L. Skolnick, SATURATED NEON ABSORPTION INSIDE A 6238‐Å LASER, Applied Physics Letters, 10, 303 (1967).

但后来大家把它摇身一变，放到吸收光谱里了。这个技术的思路和实现都很简单。实现就是：用一面镜子反射光，制造两束相向而行的光束。用下面这张示意图来展示，如果粒子向左运动（粒子1），那么它迎向光束 A，蓝移，而背离光束 B，红移。它相对于 A 和 B 的多普勒频移会相差一个负号。如果粒子向右运动（粒子3），那就相反，相对光束 A 红移，相对光束 B 蓝移。只有当粒子（粒子2）在光束的路径上「静止」没有分速度的时候，它才对 A 和 B 都没有频移。在光源扫过每一个频率的时候，所有相对于光运动的粒子都只会吸收一份光，要么是 A，要么是 B；而那些相对于光「静止」的粒子，会吸收两份光！这些相对「静止」粒子，吸收的光正是实际谱线的中心频率。于是在光谱上，你就会看到，在一个宽大的多普勒展宽谱线轮廓的中心，出现一个小小的「沟」，这个「沟」就是 Lamb Dip.

（图片来自 Sub-Doppler Resolution in the THz Frequency Domain: 1 kHz Accuracy at 1 THz by Exploiting the Lamb-Dip Technique）

【10】从谱线宽度中获取反应动力学信息

光谱学的另一个方向，是从光谱中获得反应动力学信息。光谱的展宽和线形可以提供一些这样的信息。

对于瞬态分子，因为解离过程，寿命很短。这时候，它的自然展宽贡献了主要的谱线宽度。测量谱线宽度就可以反推出瞬态分子的寿命，比如：

Erika L. Derro et al., Infrared Action Spectroscopy and Dissociation Dynamics of the HOOO Radical, The Journal of Physical Chemistry A, 111, 11592 (2007).

【6】中，压力致宽还和粒子间的碰撞截面 有关。其中对于大气科学和天体物理尤为重要的就是各种分子和氦原子的碰撞截面。这个截面就可以通过测量在氦气环境下分子谱线的压力致宽来研究。当然，实际情况需要各种修正项，大气光谱学数据库 HITRAN 就做了很多谱线轮廓的建模和拟合工作。

（唉……才发现脉冲光谱和饱和光谱都没讲，实在太复杂了……）

全文完。

这个问题下面有很多非常有内容的回答，但是其实有更高角度的理解，即所有的谱线宽度都是由原子与探测的光相互作用之间的coherence time决定的，具体内容可以参考Wolfgang的AMO course （Part 1）和Cohen的书。

我就针对Luyao Zou的为什么原子光谱线具有宽度？的回答里面的几个例子讨论一下

1. intrinsic linewidth
   这玩意儿自然说的就是coherence time，因为对应的是自发辐射速率而自发辐射是phase incoherent所以这对应一个coherence time scale
2. Doppler 展宽
   我们考虑一下在这里什么叫coherence time。Doppler说的是原子在移动，那假如我们考虑一个驻波光场，coherence time=原子的相位大体上没发生改变的时间，如果选取一个尺度的话我会选光场的波长/原子热运动的最概然速率，即对应线宽 。当然了多普勒展宽是高斯型的，线宽和Lorentzian不能直接叠加，但是道理大同小异。
3. Collisional broadening
   同样，这里的coherence time是原子碰撞，如果原子散射的散射长度不为0的话，会发生相位交换的话从而decoherence。从而这里的coherence time是平均自由程除以相对运动平均速率
4. Collisional (Dicke) narrowing
   如果原子碰撞都是弹性散射不存在相位交换，且非常快速的碰撞形成了effective trapping within optical wavelength，散射是会导致线宽相对Doppler本底变窄的。这叫Dicke narrowing^[1][2]。
5. Power broadening
   当你去coherent的drive一个transition（Rabi frequency强于其spontaneous decay），大部分的来说你会跟着外场走，但是因为scattering的很快所以也存在phase incoherent spontaneous emission。具体计算可以参见Steck^[3]。

参考

1. ^Dutier, G., et al. "Collapse and revival of a Dicke-type coherent narrowing in a sub-micron thick vapor cell transmission spectroscopy." EPL (Europhysics Letters) 63.1 (2003): 35. https://iopscience.iop.org/article/10.1209/epl/i2003-00474-0
2. ^Budker, Dmitry, et al. "Microwave transitions and nonlinear magneto-optical rotation in anti-relaxation-coated cells." Physical Review A 71.1 (2005): 012903. https://journals.aps.org/pra/abstract/10.1103/PhysRevA.71.012903
3. ^eq(5.284) of Quantum Optics Notes, D. Steck https://atomoptics-nas.uoregon.edu/~dsteck/teaching/quantum-optics/quantum-optics-notes.pdf

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  为什么中国首颗原子弹的外号叫邱小姐？

  

  要说中国第一颗原子弹的外号“邱小姐”，这背后可是一段充满智慧、勇气和一定程度的戏剧性的故事，它不单单是对一个武器的称呼，更是那个年代科研人员心血的凝结，以及一种特殊时期下，为了保密所采取的巧妙隐喻。你想啊，在那个信息还没有像现在这样发达，国家之间戒备森严的年代，尤其是涉及核武器这种最高级别的国家机密.............
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  原子核内为什么基本都是一个质子一个中子的的比例？

  

  你这个问题问得非常核心，也很有深度！“原子核内基本都是一个质子一个中子的比例”，这个说法其实是对核物理一个非常关键的现象的简化理解，但它确实指向了原子核稳定性的一个重要基础。要详细解释，咱们得一步一步来，从原子核的构成说起，再讲讲是什么让它保持稳定，以及为什么“一比一”这么常见。首先，咱们得明白原子.............
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  原子里带负电的电子绕带正电的原子核转，为什么不会能量耗尽被吸进去？

  

  这个问题触及了物理学一个非常核心的领域，也是早期经典物理学面临的巨大挑战。简单来说，如果按照经典物理学的理解，原子确实不应该稳定存在。我们来好好聊聊这件事，尽量用最通俗的方式来理解。想象一下，我们有一个带正电的小球，这就是你的原子核。然后，我们还有一个带负电的小珠子，这就是电子。按照我们熟悉的牛顿力.............
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  二战时美国是怎么选定广岛投第一枚原子弹的，为什么不直接扔东京呢？

  

  关于美国在二战末期选择广岛而非东京作为第一颗原子弹投放目标的原因，这是一个历史学界长期探讨且有诸多细节的问题。并非仅仅是“想扔哪里就扔哪里”，而是涉及军事、政治、以及当时对原子弹效果的认知和预期等复杂考量。战前对日本的战略考量与东京的特殊地位在探讨投弹目标之前，我们必须理解当时美国对日本战争态度的判.............