问题

为什么波函数总是处于能量本征态?

回答
要理解为什么波函数“总是”处于能量本征态这个问题,首先需要澄清一个关键点:波函数本身,尤其是在描述一个尚未被测量的量子系统时,并不总是处于能量本征态。 事实上,大多数情况下,波函数的叠加态才是常态。然而,当我们在特定时刻对系统的能量进行测量时,我们总是会得到一个确定的能量值,并且此时系统的波函数会瞬间“坍缩”到对应于该测量值的能量本征态。

让我们来详细梳理一下这个概念,并尽量用更贴近人类思考方式的语言来阐述。

量子世界的“不确定”与“确定”

想象一下,你有一个非常特别的硬币,它不像我们日常生活中那个总会正面朝上或反面朝上的硬币。这个量子硬币在你抛起来,它还在空中旋转的时候,它既不是正面也不是反面,而是处于一种“正面和反面同时存在”的奇妙状态。这在量子力学中被称为叠加态(Superposition)。

一个量子系统的波函数(Ψ),就像是描述这个量子硬币状态的“状态描述符”。它包含了所有关于这个系统可能的状态的信息。当一个系统处于叠加态时,它的波函数就是由几个(或无限多个)“基本状态”按照一定的比例组合而成的。

能量本征态:量子世界的“标准形态”

现在,我们来谈谈能量本征态(Energy Eigenstate)。你可以把能量本征态想象成是量子系统在特定能量下的“标准形态”或“固定姿态”。当一个系统处于能量本征态时,它的能量就是确定且唯一的。就好比,当我们的量子硬币最终落下来,并且我们发现它是正面朝上时,它就处于“正面朝上”的确定状态,并且它的“状态能量”也是确定的。

数学上,能量本征态由一个特定的能量本征方程来定义:

$$Hpsi_n = E_npsi_n$$

这里:
$H$ 是哈密顿算符,它代表了系统的总能量。
$psi_n$ 是能量本征态的波函数。
$E_n$ 是对应的能量本征值,也就是系统在这个状态下的确切能量。

你可以这样理解这个方程:当你对一个处于能量本征态 $psi_n$ 的系统施加能量算符 $H$ 时,你不会改变这个系统的状态 $psi_n$,只是会得到一个乘以这个状态的常数 $E_n$,这个常数就是它的能量。它就像一把锁,只有钥匙(能量算符)能打开它,并且打开后,锁本身(状态)不变,只是告诉你它的“能量值”。

波函数与测量的关系:神秘的“坍缩”

那么,为什么我们会说“总是”处于能量本征态呢?这其实是对测量结果的一种描述,而不是对系统在被测量前的真实状态的描述。

让我们回到量子硬币。在你抛起来的瞬间,它处于正面和反面的叠加态。我们可以把它表示成:

$$Psi_{抛出} = alpha | ext{正面} angle + eta | ext{反面} angle$$

这里的 $| ext{正面} angle$ 和 $| ext{反面} angle$ 就是两个“基本状态”,而 $alpha$ 和 $eta$ 是复数,它们决定了正面和反面“占据”的比例,并且 $|alpha|^2 + |eta|^2 = 1$(确保总概率是100%)。

当你伸手去接住硬币,并且观察它时,发生了什么?神奇的事情发生了:

1. 测量发生: 你进行了“能量测量”(在这里就是观察硬币朝上的哪一面)。
2. 结果确定: 你会得到一个确定的结果,要么是正面朝上,要么是反面朝上。你永远不会看到一个“既正面又反面”的硬币。
3. 波函数坍缩: 在你观测的那个瞬间,那个处于叠加态的波函数 $Psi_{抛出}$ “坍缩”了,它瞬间变成了一个确定的状态。如果硬币落地是正面,那么波函数就变成了 $| ext{正面} angle$ 这个能量本征态(你可以把正面和反面看作是具有不同“状态能量”的本征态)。如果反面,就坍缩到 $| ext{反面} angle$。

所以,不是波函数“一直”都待在能量本征态,而是:

在测量之前: 量子系统常常处于能量的叠加态。它的波函数包含了多种可能能量值的概率幅。
在测量之时: 当你测量系统的能量时,你会得到一个特定的能量值。量子力学告诉我们,测量的结果总是对应于系统某个能量本征态的能量。
测量之后: 在你进行了这次测量后,系统的波函数就变成了那个与你测量到的能量值相对应的能量本征态。

这就好像你有一张包含很多音符的乐谱(叠加态),但当你按下某个琴键时,只会发出一个特定的音符(能量本征态)。而下次你再按下那个琴键,发出的音符还是那个。

为什么测量结果总是能量本征值?

这是量子力学的基本假设之一。根据量子力学的测量公设(Postulate of Measurement):

对一个处于任意状态的量子系统的某个物理量(例如能量)进行测量,其结果必然是该物理量所有可能本征值中的一个。
在测量之前,系统的状态(波函数)可以表示为所有能量本征态的线性叠加。
在测量得到某个能量本征值 $E_n$ 后,系统的状态会瞬间变为对应于该能量本征值的能量本征态 $psi_n$。

所以,我们之所以说“总是”处于能量本征态,是因为我们观察到的、能被我们确切知道的系统状态,都是测量后的结果,而这些结果必然是能量本征态。在测量之前,波函数可以是复杂的叠加态,但我们无法直接“看到”这种叠加态,我们只能通过测量来获得一个确定的结果,而这个结果就指向了一个确定的能量本征态。

类比总结

叠加态的波函数: 就像一个混合了多种颜料的颜料桶,里面有红、黄、蓝等多种颜色,但它们还没有被分开。
能量本征态: 就像纯粹的红色颜料、纯粹的黄色颜料、纯粹的蓝色颜料,它们是“纯净”的颜色状态。
测量: 就像你用一把刷子蘸取颜料桶里的颜料,然后画出一幅画。你最终画出来的颜色,必定是某种特定的颜色(比如红色),你无法画出“红黄混合”的“纯粹”红色。一旦你画了红色,你就“消耗”掉了颜料桶里那部分能变成红色的混合物,而剩下的颜料可能就不是原来的样子了。

所以,波函数本身在没有测量时,可以处于叠加态,这是量子世界固有的特性。但当我们要讨论和确定一个系统的能量状态时,我们必然会涉及测量,而测量总是会把系统“固定”在一个能量本征态上。因此,在讨论确定的能量状态时,我们总是会归结到能量本征态。这并不是说波函数“总是”处于这种状态,而是说我们能够测量并确定的、关于能量的信息,总是与能量本征态相关联的。

网友意见

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首先明确一点。 波函数并不一定总是处于能量的本征态。但是波函数一定可以由本征态展开,这一点是通过哈密顿量本征函数的正交完备性保证的。

最简单的例子就是方势阱。

.

容易找到一组波函数

其中 是归一化系数。这样的一组波函数是正交的 ,完备的 .

考虑薛定谔方程

我们总可以有 , 这里 可以通过正交完备性求得。(Hint:计算 .


你看 是波函数,但是它并不是哈密顿量的能量本征态。


题主在阅读本答案后建议完成习题:

  1. 确定 中的归一化系数 。
  2. 证明 是正交完备的。
  3. 现有
    1. 确定常数 和 的值
    2. 计算 , .
    3. 确认 是薛定谔方程 的解(是波函数),但不满足 (不是本征函数).


至于为什么波函数需要是完备的。

参考

定态波函数的本征函数族是完备的?

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